banner

Новости

Dec 12, 2023

Влияние размера пузырьков на обратное рассеяние ультразвука от пузырьковых облаков в контексте обнаружения газовых выбросов в скважинах

Научные отчеты, том 13, Номер статьи: 11825 (2023) Цитировать эту статью

347 Доступов

Подробности о метриках

Раннее обнаружение притока газа в скважины во время бурения представляет значительный интерес для операторов бурения. Некоторые исследования предполагают хорошую корреляцию между обратным рассеянием/затуханием ультразвука и объемной долей газа (ОПГ) в буровых растворах и, таким образом, предлагают методы количественного определения ОПФ в скважинах. Однако в вышеупомянутых исследованиях не учитывается влияние размера пузырьков, который может значительно меняться со временем. В данной статье предлагается модель, объединяющая существующие теории обратного рассеяния ультразвука от пузырьков в зависимости от их размера, а именно. Рэлеевское рассеяние для пузырьков меньшего размера и зеркальное отражение для пузырьков большего размера. Предлагаемая модель демонстрируется с помощью моделирования и экспериментов, в которых обратное рассеяние ультразвука оценивается от облаков пузырьков различного размера. Показано, что размер и количество пузырьков сильно влияют на интенсивность обратного рассеяния ультразвука и коррелируют с GVF только тогда, когда известно распределение пузырьков по размерам. Информацию о размере пузырьков трудно получить в полевых условиях, что приводит к нарушению этой корреляции. Следовательно, трудно надежно применять методы, основанные на обратном рассеянии ультразвука и, как следствие, его затухании, для количественной оценки GVF во время событий притока в скважину. Однако эти методы могут быть применены в качестве высокочувствительных детекторов газовых пузырьков для GVF \(\ge\)1 vol\(\%\).

Бурение скважин в недрах необходимо для добычи углеводородов из подземных залежей нефти и газа, разработки геотермальных энергетических ресурсов, а также улавливания и хранения углерода. Давление бурового раствора в скважине обычно поддерживается на несколько более высоком уровне по сравнению с пластовым давлением. Однако некоторые события во время бурения могут привести к тому, что давление в скважине упадет ниже пластового давления, что приведет к непреднамеренному притоку пластового флюида в скважину. Такие события называются «ударами», и раннее обнаружение ударов часто имеет решающее значение для безопасных операций бурения. В худшем случае запоздалая реакция на удар может перерасти в неконтролируемый выброс углеводородов на поверхность, известный как «выброс».

Пластовое давление и температура обычно увеличиваются с вертикальной глубиной, а для глубоких скважин значения 10 000 фунтов на квадратный дюйм и 150 \(^{\circ }\)C не являются редкостью. В этих условиях приток газа или газоконденсатов существует в сверхкритическом состоянии вещества, поэтому их масса и плотность приближаются к жидкому состоянию. Приходящие газы расширяются в объеме по мере подъема по скважине к поверхности, когда давление и температура падают ниже критических точек. В зависимости от глубины бурения притоку газа может потребоваться несколько минут, чтобы подняться до этой точки, где его можно будет обнаружить в параметрах процесса бурения, если количество газа в буровом растворе достаточно велико. Низкая чувствительность обнаружения ограничивает возможности операторов скважин инициировать своевременные корректирующие действия. Растворимость газа в буровом растворе еще больше усложняет это явление1,2,3. При бурении газа на небольшой глубине, где глубина обычно < 1000 м, приток газа проникает в скважину непосредственно в газообразном состоянии, и даже небольшая масса притока проявляется как большое изменение объема бурового раствора в скважине. Следовательно, время между фактическим притоком и его проявлением на поверхности очень короткое, а это означает, что у операторов скважин есть очень короткий временной интервал для осуществления эффективных действий4. Таким образом, раннее обнаружение притока газа в буровой раствор во время бурения представляет значительный интерес для операторов бурения с точки зрения безопасности и эффективности бурения.

Современные методы, используемые в полевых условиях для обнаружения газовых выбросов, включают мониторинг объемного расхода возвратного бурового раствора, который будет постоянно увеличиваться, если в возвратном растворе присутствует газ. Однако чувствительность этого метода обычно очень низкая. Другой распространенный метод включает измерение массового расхода в возвратном буровом трубопроводе с использованием расходомеров Кориолиса, но для точного измерения он требует, чтобы буровой трубопровод был полностью загружен газом5,6, что подразумевает низкую чувствительность. Усовершенствованный каротаж с использованием газовой хроматографии также используется для обнаружения газовых выбросов, среди прочего, путем анализа состава газа в линии возврата бурового раствора7. Недавно были разработаны методы машинного обучения для использования в современных каротажах бурового газа с целью их быстрой оценки8. Однако эти методы ограничены использованием на поверхности, поскольку они основаны на сложном оборудовании для анализа. Это может привести к значительной задержке информации в зависимости от глубины скважины, ее диаметра и скорости циркуляции бурового раствора.

500 bubbles on average, this approach would require a model containing several tens of thousands of point scatterers. The computation time for each simulation would then be very high. Further, a large number of simulations are required for various gas volume fractions (GVF) and bubble sizes, with each set of conditions to be repeated several times for statistical soundness. Consequently, the total simulation time would be prohibitively high. We utilize an alternative strategy to significantly reduce the model complexity. Instead of geometrically arranging several point scatterers to emulate a single bubble, we model every bubble as a single scatterer and modify their reflection coefficients according to their size. Field II utilizes the Born approximation wherein the effects due to the scatterers’ position relative to each other are not considered. The bubble cloud in the simulation model is in the form of a 10 mm thick slice at distance of 30 mm from the transducer wherein the bubbles are uniformly distributed in space. The scattering of bubbles much smaller than the wavelength can be described as Rayleigh scattering, and this can be modelled as described by Medwin et al.34,/p>=\lambda /10\). The peak observed at \(a=\)7.52 \(\mu\)m, in Fig. 3 corresponds to the resonance frequency of the bubble (\(f_R\) in Eq. (4)), also called as the Minnaert frequency. It must be noted that these values would change for downhole conditions in a borehole, but the general principles discussed in this paper would still be valid. This would also hold for other applications with different fluid combinations and working conditions within the scope of assumptions made herein./p>\lambda /10\) are used in our model. However, it is not common to observe specular scattering unless the bubble sizes are \(>\lambda\). This does not seem to significantly affect the observations made in this paper, considering that we observe very similar results in both simulations and experiments. Including another theory in the model e.g. Mie scattering for bubble sizes between \(\lambda /10\) and \(<\lambda\) could increase the accuracy of the model for certain applications./p>

ДЕЛИТЬСЯ